Tankewol foar it besykjen fan Nature. De browserferzje dy't jo brûke hat beheinde stipe foar CSS. Foar de bêste ûnderfining riede wy oan dat jo in nijere ferzje fan 'e browser brûke (of de kompatibiliteitsmodus yn Internet Explorer útsette). Tagelyk, om trochgeande stipe te garandearjen, sille wy siden werjaan sûnder stilen en JavaScript.
De magnetyske eigenskippen fan SrFe12O19 (SFO) hurde hexaferrite wurde regele troch de komplekse relaasje fan syn mikrostruktuer, dy't har relevânsje bepaalt foar permaninte magneetapplikaasjes. Selektearje in groep SFO nanopartikels krigen troch sol-gel spontane ferbaarningsynteze, en fiere yngeande strukturele röntgenpoederdiffraksje (XRPD) karakterisaasje troch G (L) lineprofylanalyse. De krigen kristallite grutte ferdieling docht bliken de dúdlike ôfhinklikens fan 'e grutte lâns de [001] rjochting op' e synteze metoade, dy't liedt ta de foarming fan flaky crystallites. Dêrnjonken waard de grutte fan SFO nanopartikels bepaald troch transmisjeelektronenmikroskopy (TEM) analyze, en it gemiddelde oantal kristalliten yn 'e dieltsjes waard rûsd. Dizze resultaten binne evaluearre om de foarming fan steaten fan ien domein ûnder de krityske wearde te yllustrearjen, en it aktivearringsvolumint is ôflaat fan tiid-ôfhinklike magnetisaasjemjittingen, rjochte op it ferklearjen fan it omkearde magnetisaasjeproses fan hurde magnetyske materialen.
Magnetyske materialen op nanoskaal hawwe grutte wittenskiplike en technologyske betsjutting, om't har magnetyske eigenskippen signifikant ferskillend gedrach fertoane yn ferliking mei har folumegrutte, wat nije perspektiven en tapassingen bringt1,2,3,4. Under nanostrukturearre materialen is M-type hexaferrite SrFe12O19 (SFO) in oantreklike kandidaat wurden foar permaninte magneetapplikaasjes5. Yn feite is de lêste jierren in protte ûndersykswurk dien oan it oanpassen fan SFO-basearre materialen op 'e nanoskaal troch in ferskaat oan synteze- en ferwurkingsmetoaden om grutte, morfology en magnetyske eigenskippen6,7,8 te optimalisearjen. Dêrnjonken hat it grutte oandacht krigen yn it ûndersyk en ûntwikkeling fan útwikselingskoppelsystemen9,10. Syn hege magnetokristallijne anisotropy (K = 0,35 MJ / m3) oriïntearre lâns de c-as fan syn hexagonal lattice 11,12 is in direkt resultaat fan de komplekse korrelaasje tusken magnetisme en kristal struktuer, crystallites en korrel grutte, morfology en tekstuer. Dêrom is it kontrolearjen fan boppesteande skaaimerken de basis foar it foldwaan oan spesifike easken. Figure 1 yllustrearret de typyske hexagonal romte groep P63 / mmc fan SFO13, en it fleantúch oerienkomt mei de refleksje fan de line profyl analyze stúdzje.
Under de besibbe skaaimerken fan ferromagnetyske dieltsje grutte reduksje, de formaasje fan in inkele domein steat ûnder de krityske wearde liedt ta in ferheging fan magnetyske anisotropy (fanwege in heger oerflak gebiet oan folume ratio), dy't liedt ta in twangfjild14,15. It brede gebiet ûnder de krityske dimensje (DC) yn hurde materialen (typyske wearde is sawat 1 µm), en wurdt definiearre troch de saneamde gearhingjende grutte (DCOH)16: dit ferwiist nei de lytste folumemetoade foar demagnetisaasje yn 'e gearhingjende grutte (DCOH), Utdrukt as de aktivearring folume (VACT) 14. Lykwols, lykas werjûn yn figuer 2, hoewol't de crystal grutte is lytser as DC, it inversion proses kin wêze inkonsekwint. Yn nanopartikel (NP) komponinten hinget it krityske folume fan omkearing ôf fan 'e magnetyske viskositeit (S), en syn magnetyske fjildôfhinklikens leveret wichtige ynformaasje oer it wikselproses fan NP-magnetisaasje17,18.
Boppe: Skematysk diagram fan 'e evolúsje fan it twangfjild mei partikelgrutte, toant it korrespondearjende magnetisaasje-omkearproses (oanpast fan 15). SPS, SD en MD steane respektivelik foar superparamagnetyske steat, ien domein en multidomein; DCOH en DC wurde brûkt foar gearhing diameter en krityske diameter, respektivelik. Boaiem: Skizzen fan dieltsjes fan ferskate grutte, dy't de groei fan kristalliten sjen litte fan ienkristal oant polykristallijn.
Op 'e nanoskaal binne lykwols ek nije komplekse aspekten ynfierd, lykas sterke magnetyske ynteraksje tusken dieltsjes, grutteferdieling, dieltsjefoarm, oerflaksteuring, en de rjochting fan' e maklike as fan magnetisaasje, dy't allegear de analyze mear útdaagjend meitsje19, 20 . Dizze eleminten beynfloedzje de distribúsje fan enerzjybarriêre signifikant en fertsjinje soarchfâldige oerweging, en beynfloedzje dêrmei de omkearmodus fan magnetisaasje. Op dizze basis is it benammen wichtich om de korrelaasje tusken it magnetyske folume en it fysike nanostrukturearre M-type hexaferrite SrFe12O19 korrekt te begripen. Dêrom, as model systeem, wy brûkten in set fan SFOs taret troch in bottom-up sol-gel metoade, en koartlyn útfierd ûndersyk. De foarige resultaten jouwe oan dat de grutte fan 'e kristalliten yn it nanometerberik is, en it, tegearre mei de foarm fan 'e kristalliten, hinget ôf fan 'e brûkte waarmtebehandeling. Derneist is de kristalliniteit fan sokke samples ôfhinklik fan 'e syntezemetoade, en mear detaillearre analyze is nedich om de relaasje tusken kristalliten en partikelgrutte te ferdúdlikjen. Om dizze relaasje te iepenbierjen, waarden de kristalmikrostruktuerparameters (dus kristalliten en partikelgrutte, foarm) sekuer analysearre troch transmisjeelektronenmikroskopy (TEM) analyze kombinearre mei de Rietveld-metoade en lineprofylanalyse fan hege statistyske röntgenpoederdiffraksje. . XRPD) modus. Strukturele karakterisaasje hat as doel om de anisotropyske skaaimerken fan 'e krigen nanokristalliten te bepalen en de helberens fan lineprofylanalyse te bewizen as in robúste technyk foar it karakterisearjen fan peakferbreding nei it nanoskaal berik fan (ferrite) materialen. It wurdt fûn dat de folume-gewichtige kristallytgrutte ferdieling G (L) sterk hinget fan 'e kristallografyske rjochting. Yn dit wurk litte wy sjen dat oanfoljende techniken yndie nedich binne om grutte-relatearre parameters sekuer te ekstrahearjen om de struktuer en magnetyske skaaimerken fan sokke poedermonsters sekuer te beskriuwen. It proses fan reverse magnetization waard ek studearre om te ferdúdlikjen de relaasje tusken morfologyske struktuer skaaimerken en magnetysk gedrach.
Rietveld-analyze fan röntgenpoederdiffraksje (XRPD) gegevens lit sjen dat de kristallytgrutte lâns de c-as kin oanpast wurde troch passende waarmtebehandeling. It lit spesifyk sjen dat de peakferbreding beoardiele yn ús stekproef wierskynlik te tankjen is oan 'e anisotropyske kristallytfoarm. Dêrnjonken is de gearhing tusken de troch Rietveld analysearre gemiddelde diameter en it Williamson-Hall-diagram (
De helderfjild TEM-ôfbyldings fan (a) SFOA, (b) SFOB en (c) SFOC litte sjen dat se binne gearstald út dieltsjes mei in plaat-like foarm. De oerienkommende grutte distribúsjes wurde werjûn yn it histogram fan it paniel (df).
As wy ek yn 'e foarige analyse opmurken hawwe, foarmje de kristalliten yn' e echte poederprobe in polydisperse systeem. Om't de röntgenmetoade tige gefoelich is foar it gearhingjende ferspriedingsblok, is in yngeande analyze fan 'e poederdiffraksjegegevens nedich om de moaie nanostruktueren te beskriuwen. Hjir wurdt de grutte fan 'e kristalliten besprutsen troch de karakterisearring fan' e folume-gewogen kristallytgrutte-ferdielingsfunksje G(L)23, dy't ynterpretearre wurde kin as de kânsdichtheid fan it finen fan kristalliten fan oannommen foarm en grutte, en it gewicht is evenredich mei it. Volume, yn 'e sample analysearre. Mei in prismatyske kristallytfoarm kin de gemiddelde folume-gewogen kristallytgrutte (gemiddelde sydlingte yn 'e [100], [110] en [001] rjochtingen) berekkene wurde. Dêrom selekteare wy alle trije SFO-samples mei ferskate partikelgrutte yn 'e foarm fan anisotropyske flakken (sjoch Referinsje 6) om de effektiviteit fan dizze proseduere te evaluearjen om krekte kristallytgrutte ferdieling fan nano-skaal materialen te krijen. Om de anisotropyske oriïntaasje fan 'e ferritkristalliten te evaluearjen, waard lineprofylanalyse útfierd op' e XRPD-gegevens fan 'e selekteare peaks. De hifke SFO-samples befette gjin handige (suvere) diffraksje fan hegere oarder fan deselde set fan kristalfleantugen, dus it wie ûnmooglik om de line-ferbredingsbydrage te skieden fan 'e grutte en ferfoarming. Tagelyk is de waarnommen ferbreding fan 'e diffraksjelinen wierskynliker te tankjen oan it grutte effekt, en de gemiddelde kristallytfoarm wurdt ferifiearre troch de analyze fan ferskate rigels. figuer 4 fergeliket de folume-weighted crystallite grutte distribúsje funksje G (L) lâns de definiearre crystallographic rjochting. De typyske foarm fan kristallytgrutte ferdieling is lognormale ferdieling. Ien karakteristyk fan alle krigen grutte distribúsjes is harren unimodaliteit. Yn 'e measte gefallen kin dizze ferdieling wurde taskreaun oan guon definieare partikelfoarmingsproses. It ferskil tusken de trochsneed berekkene grutte fan de selektearre pyk en de wearde helle út de Rietveld ferfining is binnen in akseptabel berik (yn betinken nommen dat de ynstrumint kalibraasje prosedueres binne oars tusken dizze metoaden) en is itselde as dy fan de oerienkommende set fan fleantugen troch Debye. Hoewol't der miskien net iens wêze mei Rietveld, bygelyks yn it gefal fan de (110) refleksje fan SFOB, kin it te krijen hawwe mei de krekte bepaling fan de eftergrûn oan beide kanten fan de selektearre refleksje op in ôfstân fan 1 graad 2θ yn elk rjochting. Dochs befêstiget de treflike oerienkomst tusken de twa technologyen de relevânsje fan 'e metoade. Ut de analyze fan peak ferbreding is it dúdlik dat de grutte lâns [001] in spesifike ôfhinklikheid hat fan 'e syntezemetoade, wat resulteart yn' e foarming fan flaky kristalliten yn SFO6,21 synthesized troch sol-gel. Dizze funksje iepenet de wei foar it brûken fan dizze metoade om nanokristallen te ûntwerpen mei foarkarfoarmen. Lykas wy allegearre witte, is de komplekse kristalstruktuer fan SFO (lykas werjûn yn figuer 1) de kearn fan it ferromagnetyske gedrach fan SFO12, sadat de foarm en grutte skaaimerken kinne wurde oanpast om it ûntwerp fan 'e stekproef te optimalisearjen foar applikaasjes (lykas permaninte magnetrelatearre). Wy wize derop dat kristallite grutte analyze is in krêftige manier om te beskriuwen de anisotropy fan crystallite foarmen, en fierder fersterket de earder krigen resultaten.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC selektearre refleksje (100), (110), (004) folume woegen crystallite grutte ferdieling G (L).
Om de effektiviteit fan 'e proseduere te evaluearjen om de krekte ferdieling fan kristallytgrutte fan nano-poedermaterialen te krijen en it oan te passen op komplekse nanostruktueren, lykas werjûn yn figuer 5, hawwe wy ferifiearre dat dizze metoade effektyf is yn nanocomposite materialen (nominale wearden). De krektens fan 'e saak is gearstald út SrFe12O19 / CoFe2O4 40/60 w / w %). Dizze resultaten binne folslein yn oerienstimming mei de Rietveld-analyze (sjoch de titel fan figuer 5 foar fergeliking), en yn ferliking mei it ienfaze systeem kinne SFO-nanokristallen in mear plaat-like morfology markearje. Dizze resultaten wurde ferwachte dat se dizze lineprofylanalyse tapasse op mear komplekse systemen wêryn ferskate ferskillende kristalfazen oerlaapje kinne sûnder ynformaasje oer har respektive struktueren te ferliezen.
De folume-gewogen crystallite grutte ferdieling G (L) fan selektearre refleksjes fan SFO ((100), (004)) en CFO (111) yn nanocomposites; foar ferliking binne de oerienkommende Rietveld-analysewearden 70(7), 45(6) en 67(5) nm6.
Lykas werjûn yn figuer 2, de bepaling fan de grutte fan it magnetyske domein en de krekte skatting fan it fysike folume binne de basis foar it beskriuwen fan sokke komplekse systemen en foar in dúdlik begryp fan de ynteraksje en strukturele folchoarder tusken magnetyske dieltsjes. Koartlyn is it magnetyske gedrach fan SFO-samples yn detail studearre, mei spesjaal omtinken foar it omkearproses fan magnetisaasje, om de ûnomkearbere komponint fan magnetyske gefoelichheid (χirr) te studearjen (figuer S3 is in foarbyld fan SFOC)6. Om in djipper begryp te krijen fan it magnetisaasje-omkearmeganisme yn dit ferrite-basearre nanosysteem, hawwe wy in magnetyske ûntspanningsmjitting útfierd yn it omkearde fjild (HREV) nei sêding yn in bepaalde rjochting. Beskôgje \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (sjoch figuer 6 en oanfoljend materiaal foar mear details) en krije dan it aktivearringsvolumint (VACT). Sûnt it kin wurde definiearre as it lytste folume fan materiaal dat kin wurde gearhingjend omkeard yn in evenemint, dizze parameter fertsjintwurdiget de "magnetyske" folume belutsen by de omkearing proses. Us VACT-wearde (sjoch Tabel S3) komt oerien mei in bol mei in diameter fan sawat 30 nm, definieare as de gearhingjende diameter (DCOH), dy't de boppegrins beskriuwt fan 'e omkearing fan' e magnetisaasje fan it systeem troch gearhingjende rotaasje. Hoewol d'r in enoarm ferskil is yn it fysike folume fan dieltsjes (SFOA is 10 kear grutter as SFOC), binne dizze wearden frij konstant en lyts, wat oanjout dat it magnetisaasje-omkearmeganisme fan alle systemen itselde bliuwt (konsistint mei wat wy beweare) is it iendomeinsysteem) 24 . Oan 'e ein hat VACT in folle lytser fysyk folume as XRPD- en TEM-analyse (VXRD en VTEM yn Tabel S3). Dêrom kinne wy konkludearje dat it wikselproses net allinich bart troch gearhingjende rotaasje. Tink derom dat de resultaten krigen troch it brûken fan ferskate magnetometers (figuer S4) frij ferlykbere DCOH-wearden jouwe. Yn dit ferbân is it heul wichtich om de krityske diameter fan in inkeld domeinpartikel (DC) te definiearjen om it meast ridlike omkearproses te bepalen. Neffens ús analyze (sjoch oanfoljend materiaal), kinne wy opliede dat de krigen VACT in ûnkoherinte rotaasjemeganisme omfettet, om't de DC (~0.8 µm) heul fier fan 'e DC (~0.8 µm) fan ús dieltsjes is, dat is de formaasje fan domein muorren is net Dan krige sterke stipe en krige in inkele domein konfiguraasje. Dit resultaat kin ferklearre wurde troch de formaasje fan it ynteraksjedomein25, 26. Wy geane derfan út dat in inkele kristallyt dielnimmt oan in ynteraksjedomein, dy't útwreidet nei ûnderling ferbûne dieltsjes troch de heterogene mikrostruktuer fan dizze materialen27,28. Hoewol röntgenmetoaden allinich gefoelich binne foar de fyn mikrostruktuer fan domeinen (mikrokristallen), jouwe magnetyske ûntspanningsmjittingen bewiis foar komplekse ferskynsels dy't foarkomme kinne yn nanostrukturearre SFO's. Dêrom, troch it optimalisearjen fan de nanometergrutte fan 'e SFO-kerrels, is it mooglik om it wikseljen nei it multi-domein-ynferzjeproses te foarkommen, en dêrmei de hege koerciviteit fan dizze materialen te behâlden.
(a) De tiidôfhinklike magnetisaasjekromme fan SFOC mjitten op ferskillende omkearde fjild HREV-wearden nei sêding by -5 T en 300 K (oanjûn neist de eksperimintele gegevens) (magnetisaasje wurdt normalisearre neffens it gewicht fan 'e stekproef); foar dúdlikens, De ynset toant de eksperimintele gegevens fan 0,65 T fjild (swarte sirkel), dat hat de bêste fit (reade line) (magnetization wurdt normalisearre nei de begjinwearde M0 = M (t0)); (b) de oerienkommende magnetyske viskositeit (S) is de omkearde fan SFOC In funksje fan it fjild (de line is in gids foar it each); (c) in aktivearring meganisme skema mei fysike / magnetyske lingte skaal details.
Yn 't algemien kin omkearing fan magnetisaasje foarkomme troch in searje lokale prosessen, lykas domeinmuorkearing, fuortplanting, en pinning en unpinning. Yn it gefal fan single-domein ferrite dieltsjes, de aktivearring meganisme is nucleation-mediated en wurdt trigger troch in magnetization feroaring lytser as de totale magnetyske omkearing folume (lykas werjûn yn figuer 6c) 29.
De kloof tusken it krityske magnetisme en de fysike diameter ymplisearret dat de ûnkoherinte modus in gearhingjend barren is fan magnetyske domeinomkearing, dy't kin wurde feroarsake troch materiaal inhomogeniteiten en oerflakunigens, dy't korreleare wurde as de partikelgrutte 25 ferheget, wat resulteart yn in ôfwiking fan unifoarm magnetization steat.
Dêrom kinne wy konkludearje dat yn dit systeem it proses fan omkearing fan magnetisaasje tige yngewikkeld is, en de ynspanningen om de grutte yn 'e nanometerskaal te ferminderjen spylje in wichtige rol yn' e ynteraksje tusken de mikrostruktuer fan 'e ferrit en it magnetisme. .
Begryp fan 'e komplekse relaasje tusken struktuer, foarm en magnetisme is de basis foar it ûntwerpen en ûntwikkeljen fan takomstige applikaasjes. De lineprofylanalyse fan it selekteare XRPD-patroan fan SrFe12O19 befêstige de anisotropyske foarm fan 'e nanokristallen krigen troch ús syntezemetoade. Yn kombinaasje mei TEM-analyze waard de polykristalline aard fan dit dieltsje bewiisd, en it waard dêrnei befêstige dat de grutte fan 'e SFO dy't yn dit wurk ûndersocht wie leger as de krityske iendomeindiameter, nettsjinsteande it bewiis fan kristallite groei. Op dizze basis stelle wy in ûnomkearber magnetisaasjeproses foar basearre op 'e foarming fan in ynteraksjedomein besteande út ûnderling ferbûne kristalliten. Us resultaten bewize de nauwe korrelaasje tusken de partikelmorfology, kristalstruktuer en kristallytgrutte dy't bestean op it nanometernivo. Dizze stúdzje hat as doel om it omkearmagnetisaasjeproses fan hurde nanostrukturearre magnetyske materialen te ferdúdlikjen en de rol fan mikrostruktuerkarakteristiken te bepalen yn it resultearjende magnetyske gedrach.
De samples waarden synthesized mei citroenzuur as in chelating agent / brânstof neffens de sol-gel spontane ferbaarning metoade, rapportearre yn Reference 6. De synteze betingsten waarden optimalisearre te krijen trije ferskillende maten fan samples (SFOA, SFOB, SFOC), dy't wiene krigen troch passende annealing behannelingen by ferskillende temperatueren (1000, 900, en 800 ° C, respektivelik). Tabel S1 vat de magnetyske eigenskippen gear en fynt dat se relatyf ferlykber binne. De nanocomposite SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w% waard ek op deselde wize taret.
It diffraksjepatroan waard mjitten mei CuKα-strieling (λ = 1.5418 Å) op 'e Bruker D8 poederdiffraktometer, en de detektorslitbreedte waard ynsteld op 0.2 mm. Brûk in VANTEC-teller om gegevens te sammeljen yn it 2θ-berik fan 10-140 °. De temperatuer by gegevensopname waard hâlden op 23 ± 1 °C. De refleksje wurdt metten troch stap-en-scan technology, en de stap lingte fan alle test samples is 0,013 ° (2theta); de maksimale pykwearde fan 'e mjitôfstân is -2,5 en + 2,5° (2theta). Foar elke pyk wurde yn totaal 106 kwanta berekkene, wylst foar de sturt sa'n 3000 kwanta binne. Ferskate eksperimintele peaks (skieden of foar in part oerlappe) waarden selektearre foar fierdere simultane analyze: (100), (110) en (004), dy't barde by de Bragg-winkel tichtby de Bragg-winkel fan 'e SFO-registraasjeline. De eksperimintele yntensiteit waard korrizjearre foar de Lorentz-polarisaasjefaktor, en de eftergrûn waard fuortsmiten mei in oannommen lineêre feroaring. De NIST-standert LaB6 (NIST 660b) waard brûkt om it ynstrumint te kalibrearjen en spektrale ferbreding. Brûk LWL (Louer-Weigel-Louboutin) dekonvolúsjemetoade 30,31 om suvere diffraksjelinen te krijen. Dizze metoade wurdt ymplementearre yn it profylanalyseprogramma PROFIT-software32. Ut it oanpassen fan 'e mjitten yntensiteitsgegevens fan' e stekproef en de standert mei de pseudo Voigt-funksje, wurdt de korrespondearjende korrekte linekontur f (x) ekstrakt. De grutte ferdieling funksje G (L) wurdt bepaald út f (x) troch folgjen de proseduere presintearre yn Referinsje 23. Foar mear details, nim dan ferwize nei it oanfoljende materiaal. As oanfolling op de lineprofylanalyse wurdt it programma FULLPROF brûkt om Rietveld-analyse út te fieren op XRPD-gegevens (details kinne fûn wurde yn Maltoni et al. 6). Koartsein, yn it Rietveld-model wurde de diffraksjepieken beskreaun troch de wizige Thompson-Cox-Hastings pseudo Voigt-funksje. LeBail-ferfining fan 'e gegevens waard útfierd op' e NIST LaB6 660b-standert om de bydrage fan it ynstrumint oan pykferbreding te yllustrearjen. Neffens de berekkene FWHM (folsleine breedte by de helte fan 'e pykintensiteit), kin de Debye-Scherrer-fergeliking brûkt wurde om de folume-gewogen gemiddelde grutte fan it gearhingjende ferspriedende kristallijne domein te berekkenjen:
Wêr't λ de golflingte fan röntgenstraling is, is K de foarmfaktor (0,8-1,2, meast lyk oan 0,9), en θ is de Bragg-hoeke. Dat jildt foar: de selektearre refleksje, de oerienkommende set fan fleantugen en it hiele patroan (10-90 °).
Derneist waard in Philips CM200-mikroskoop operearjend by 200 kV en foarsjoen fan in LaB6-glês brûkt foar TEM-analyse om ynformaasje te krijen oer partikelmorfology en grutteferdieling.
Magnetization relaxation mjitting wurdt útfierd troch twa ferskillende ynstruminten: Physical Property Measurement System (PPMS) út Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), útrist mei 9 T superconducting magneet, en MicroSense Model 10 VSM mei elektromagnet. It fjild is 2 T, it stekproef is verzadigd yn it fjild (μ0HMAX: -5 T en 2 T, respektivelik foar elk ynstrumint), en dan wurdt it omkearde fjild (HREV) tapast om de stekproef yn it skeakelgebiet te bringen (tichtby HC) ), en dan de De magnetization ferfal wurdt opnommen as funksje fan tiid oer 60 minuten. De mjitting wurdt útfierd by 300 K. It oerienkommende aktivearringsvolumint wurdt evaluearre op basis fan dy mjitten wearden beskreaun yn it oanfoljende materiaal.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetyske steuringen yn nanostrukturearre materialen. Yn de nije magnetyske nanostruktuer 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. and Nordblad, P. Kollektive magnetyske gedrach. Yn 'e nije trend fan nanopartikelmagnetisme, siden 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Magnetyske ûntspanning yn fyn partikelsystemen. Progress in Chemical Physics, s. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ, ensfh De nije struktuer en natuerkunde fan nanomagnets (útnoege). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. ensfh Tematyske resinsje: de foarútgong en perspektiven fan hurde hexaferrite permaninte magneet applikaasjes. J. Fysika. D. Oanfreegje foar natuerkunde (2020).
Maltoni, P. ensfh Troch it optimalisearjen fan de synteze en magnetyske eigenskippen fan SrFe12O19 nanokristallen, wurde dûbele magnetyske nanokompositen brûkt as permaninte magneten. J. Fysika. D. Oanfreegje foar natuerkunde 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. ensfh Ferklearje de relaasje tusken nanopartikelmorfology, nukleêre / magnetyske struktuer en de magnetyske eigenskippen fan sintere SrFe12O19-magneten. Nano 12, 9481-9494 (2020).
Petrecca, M. ensfh Optimalisearje de magnetyske eigenskippen fan hurde en sêfte materialen foar de produksje fan útwikseling spring permaninte magneten. J. Fysika. D. Oanfreegje foar natuerkunde 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. ensfh. J. Fysika. Skiekunde C 125, 5927-5936 (2021).
Maltoni, P. ensfh Ferkenne de magnetyske en magnetyske keppeling fan SrFe12O19 / Co1-xZnxFe2O4 nanocomposites. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Hexagonal ferrites: In oersjoch fan 'e synteze, prestaasjes en tapassing fan hexaferrite keramyk. Bewurkje. alma mater. wittenskip. 57, 1191-1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D fisualisaasje systeem foar elektroanyske en strukturele analyze. J. Applied Process Crystallography 41, 653-658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetyske ynteraksje. Frontiers in Nanoscience, s. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. ensfh De korrelaasje tusken de grutte / domein struktuer fan tige kristalline Fe3O4 nanopartikels en magnetyske eigenskippen. wittenskip. Fertsjintwurdiger 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Magnetyske en magnetyske materialen. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Magnetyske ynteraksje yn silika-coated nanoporeuze komponinten fan CoFe2O4 nanopartikels mei kubyske magnetyske anisotropy. Nanotechnology 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Beheinings fan magnetyske opname-media oerwagings. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616–633 (1999).
Lavorato, GC ensfh De magnetyske ynteraksje en enerzjybarriêre yn kearn / shell dûbele magnetyske nanopartikels wurde ferbettere. J. Fysika. Skiekunde C 119, 15755-15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Magnetyske eigenskippen fan nanopartikels: bûten de ynfloed fan partikelgrutte. Chemistry ien euro. J. 15, 7822-7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Ferbetterje magnetyske eigenskippen troch it kontrolearjen fan de morfology fan SrFe12O19 nanokristallen. wittenskip. Fertsjintwurdiger 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. en Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 jier fan byld analyze. A. Nat. Metoade 9, 676-682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Smoothness en jildichheid fan crystallite grutte ferdieling yn X-ray profyl analyze. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, ensfh Magnetic viscosity en mikrostruktuer: dieltsje grutte ôfhinklikens fan aktivearring folume. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. en Laureti, S. yn ultra-hege tichtheid magnetyske opname. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostruktueren en omkearing fan filmmagnetisaasje. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Evolúsje fan it ynteraksje domein yn in textured fynkorrelige Nd2Fe14B magneet. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Grutte-ôfhinklike magnetyske ferhurding yn CoFe2O4 nanopartikels: it effekt fan oerflak spin tilt. J. Fysika. D. Oanfreegje foar natuerkunde 53, 504004 (2020).
Post tiid: Dec-11-2021
